其中α代表對流換熱系數，F代表對流換熱面積

對于強迫對流換熱，對流換熱系數可以寫成         

則

其中 L代表特征尺寸；λ代表導熱系數；ν代表運動粘度；Pr代表普朗特數；u代表流速；C1、m、n代表常數。

一維導熱的熱阻表示成

其中 λ代表導熱系數；δ代表導熱路徑長度；F代表導熱路徑的橫截面積。

上述的，導熱系數，運動粘度，普朗特數都是物性參數，它們大都是溫度的函數。如下圖中導熱系數隨溫度變化曲線。

不過在一般的電子散熱問題所涉及的溫度變化幅度較小，這些參數變化幅度很小，為便于分析，可以假定它們是常數。表現出來，這些熱阻也可以視為常數。這樣分析問題非常方便。例如，強迫風冷，一個器件損耗50W時，溫度穩定后其溫升為30℃。若它的損耗調整為60W，其穩定溫度約為36℃。否則，我們需要先假定一個溫升以后，查表獲得物性參數，然后再來迭代修正。

但是，這種“方便”用久了以后，大家比較容易產生一種錯覺：熱阻是獨立的，跟溫度關系不大。

因此，前不久，在熱設計網QQ群（319322744）里，有人對“不同溫度條件下，溫差相同的兩個物體之間的輻射換熱量是不同的”這句話不能理解。

事實上，輻射換熱表示為

其中 ε代表黑度；σ代表Stefan-Boltzmann常數；f1，2代表角系數；F代表輻射換熱面積；T1、T2代表1、2兩物體的開爾文溫度。

由此可知，即使溫差T1-T2一定，如果T1和T2比較高，輻射換熱量會比較大。

如果表達成熱阻的形式則是：

可見，輻射熱阻跟溫度是密切相關的，不能把它當做與溫度無關的定值。

除了輻射換熱，復雜的還有自然對流換熱。自然對流換熱系數可以表示成

而格拉曉夫數

則

于是，自然對流的熱阻可以表示為

其中 L代表特征尺寸；λ代表導熱系數；ν代表運動粘度；Pr代表普朗特數；g代表重力加速度；β代表膨脹率；F代表換熱面積；ΔT代表溫升；C2、n代表常數。

由此可見，即使我們假定各個物性參數是常數，自熱對流的熱阻，依然跟溫升ΔT相關。把自熱對流熱阻看成是與溫度無關的定值，也會引起一定誤差。

綜合來講，自然對流、輻射換熱，不可以簡單的把熱阻看成與溫度無關。

講到自然對流，我們可以看到，換熱系數與特征尺寸，相對重力的安裝方向都有關，簡單的假定一個對流換熱系數，評估自然散熱所需的面積是比較粗糙的。如同熱設計網培訓課程附帶的作業題中所提的那樣，同一個發熱銅排，橫放和豎放，它的溫度差別是非常明顯的。

自然對流散熱的換熱系數，自身又包含了溫升，顯得很復雜，但是熱設計網的培訓學員還是出色的掌握了評估的方法。

以下是某學員關于自然散熱評估的作業

如果你需要綜合提升自己的專業素養，包括軟件操作、熱學原理、各種類電子產品的熱設計特點和思路，并有貼身教練輔導，請咨詢中國熱設計網培訓經理紀先生（QQ/微信：4486665；手機：136 8230 7230）。精品小班，限額20人，期待你的參與。

詳細課程見： 2018春季班《電子產品熱設計培訓》開始報名啦！